„Hatáskeresztmetszet” változatai közötti eltérés

[ellenőrzött változat][ellenőrzött változat]
Tartalom törölve Tartalom hozzáadva
Hidaspal (vitalap | szerkesztései)
Hidaspal (vitalap | szerkesztései)
11. sor:
[[File:Impctprmtr.png|thumb|150px|Az ütközési paraméter]]
 
A kölcsönös erőtérben történő kétrészecskeszórás a [[kéttestprobléma]] megnyilvánulása, amelyet vissza lehet vezetni egyetlen részecskének egy <math> V(r) </math> centrális [[erőtér]]ben való mozgására, ahol az erőcentrum a két részecske tömegközéppontja. A fizikai alkalmazásokban azonban az égimechanikától eltérően általában nem egyetlen kétrészecskeszórástkétrészecske-szórást vizsgálunk, hanem egy részecskenyaláb eltérülését vizsgáljuk az erőtérben. Ez a nyaláb a végtelenből érkezik <math> v_\infty </math> sebességgel úgy, hogy a nyalábra merőlegesen egységnyi felületen és egységnyi idő alatt <math> n_0 </math> <ref group=megj> Az <math> n_0 </math> mennyiséget a kvantummechanikai szóráselméletben luminozitásnak nevezik. </ref> részecske halad át. Mindegyik részecske a szóródás következtében a kölcsönhatás után más-más <math> \theta </math> szöggel eltérülve távozik a végtelenbe. <math> \theta = 0 </math> a nem eltérülést, <math> \theta = \pi </math> pedig a teljes visszaszóródást jelenti. Vezessük be a <math> d\sigma </math> '''differenciális hatáskeresztmetszet'''et a következő módon: {{refhely|Landau I|18.$.}}
 
:<math> d\sigma = \frac{dn}{n_0} </math>