Főmenü megnyitása

Módosítások

 
:<math> \sigma = 2\pi \int_0^\pi |f(\theta)|^2 \sin \theta d\theta </math>
 
== Parciális hatáskeresztmetszet ==
[[File:Gammaray CrossSections Si.png|thumb|300px|A [[fotoeffektus]], [[Compton-szórás]], [[Rayleigh-szórás]] és [[párkeltés]] parciális hatáskeresztmetszete]]
 
Különösen a [[részecskefizika|részecskefizikában]] és a [[magfizika|magfizikában]] a [[szórás (fizika)|szórási]] folyamatok rendkívül sokféle végállapothoz vezethetnek. A szórás lehet rugalmas, rugalmatlan és mélyen rugalmatlan. Utóbbi esetben új részecskék keletkeznek, egyesek pedig eltűnnek, ezért a mélyen rugalmatlan folyamatok száma rendkívül nagy lehet. Minden említett folyamatnak kiszámolható a hatáskeresztmetszete, ezeket egyenként az adott folyamat '''parciális hatáskeresztmetszet'''ének hívjuk. Ezek összege az adott ütközés vagy szórás teljes hatáskeresztmetszete. Minden ilyen folyamat hatáskeresztmetszete a bejövő részecskék teljes tömegközépponti energiájának függvénye. A mélyen rugalmatlan folyamatok egy részére – amelyek új részecskék keletkezésével járnak – jellemző, hogy bizonyos összenergia alatt nem mehetnek végbe, mert ezt az [[energiamegmaradás]] törvénye megtiltja. Amikor azonban az összenergia eléri a keltendő részecskék [[nyugalmi tömeg]]ének összegét, akkor a folyamat lehetségessé válik. Ezt az energiát az adott folyamat ''köszöbenergiá''jának hívjuk. Ezen a ponton az energia függvényében a parciális hatáskeresztmetszet a nulláról gyorsan valamilyen véges pozitív értékre emelkedik. Az általában könnyebben mérhető teljes hatáskeresztmetszet ennek következtében ezen a ponton szintén ugrásszerűen emelkedik, amennyiben az összegben ennek láthatóságát más folymatok gyors csökkenése el nem nyomja.
 
== Megjegyzések ==
69 861

szerkesztés