„Kvarkmodell” változatai közötti eltérés

[ellenőrzött változat][ellenőrzött változat]
Tartalom törölve Tartalom hozzáadva
Hidaspal (vitalap | szerkesztései)
Hidaspal (vitalap | szerkesztései)
31. sor:
=== Gell-Mann–Neemán-modell ===
 
A hiányzó hiperonok mellett az sem látszott indokoltnak, hogy a Λ-hiperont megkülönböztessék a többi hiperontól. Ezért 1961-ben Gell-Mann és [[Júvál Neemán]] javasolták, hogy tartsák meg az SU(3)-szimmetrát, de vessék el az összetett szerkezetet. Így a nukleonok, valamint a Λ-, Σ- és Ξ-hiperonok egyetlen SU(3)-oktettbe kerültek. A mezonok maradtak ugyanabban az oktettben, mint a Szakata-modell esetén. Miután ez az SU(3)-szimmetria nyilvánvalóan sérül, hiszen például a multipletteken belül a tömegek nem azonosak, hanem nem túl nagy mértékben eltérnek egymástól, feltételezték, hogy ezt a sérülést egy „''középerős kölcsönhatás''” okozza, amelynek az íz-SU(3) nem szimmetriája. Ezen kölcsönhatás tuljadonságaira egymásrtól függetlenül Gell-Mann és [[OkuboÓkubo Szuszumu]] tettek néhány kézenfekvő feltevést és eredményül a [[Gell-Mann–OkuboMann–Ókubo-tömegösszefüggés]]t kapták, amely jól alkalmazható formula volt a multiplettekből még hiányzó részecskék tömegének megbecslésére. Az [[Omega barion|Ω<sup>−</sup>-barion]] tömegét a formula 1680 MeV-nek jósolta, és amikor ezt megtalálták 1965-ben, akkor tömege 1675 MeV-nek bizonyult, illetve az azóta eltelt időben elvégzett sok mérés eredményeképpen ma 1672 MeV.{{refhely|Modern fizikai kisenciklopédia|305–306. o.}}
 
== Gell-Mann–Zweig-modell ==