továbbá '''B'''= µ'''H''', ahol µ a közeg mágneses [[permeabilitás]]a, valamint '''D'''=ε'''E''', ahol ε a közeg elektromos [[permittivitás]]a.
A ''mikroszkopikus egyenletek'' SI mértékegységrendszerben:
{| border="1" cellpadding="8" cellspacing="0"
|- style="background-color: #aaeecc;"
! Megnevezés
! Differenciális alak
! Integrális alak
|-
| [[Gauss-törvény]]
| <math>\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac{\rho}{\epsilon_0} </math>
| <math>\oint_A \mathbf{E} \cdot d\mathbf{A} = \int_V \frac{\rho}{\epsilon_0} \cdot dV = \frac{{Q}}{\epsilon_0}</math>
|-
| [[Faraday–Lenz-törvény]]
| <math>\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}</math>
| <math>\oint_L \mathbf{E} \cdot d\mathbf{l} = - \ { d \over dt } \int_A \mathbf{B} \cdot d\mathbf{A}</math>
|-
| [[Gauss mágneses törvénye]] <br />
| <math>\nabla \cdot \mathbf{B} = 0</math>
| <math>\oint_A \mathbf{B} \cdot d\mathbf{A} = 0</math>
|-
| [[Ampère-törvény]]<br />
| <math>\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{j} + \frac{1}{c^2}\frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}</math>
| <math>\oint_L \mathbf{B} \cdot d\mathbf{l} = \mu_0\int_A \mathbf{j} \cdot d \mathbf{A} +\frac{1}{c^2}
{d \over dt} \int_A \mathbf{E} \cdot d \mathbf{A}</math>
|}
Fenti táblázatokban a divergenciás egyenletekből adódó Gauss-típusú integrálok zárt felületeken értendőek. A rotációs egyenletekből adódó Stokes-típusú integrálok közül a vonalintegrálokat zárt hurkon kell kiszámítani, az egyenletek folytatásaként adódó felületi integrálok pedig ezen hurokra illeszkedő nyílt szájú kifelé irányított zsákfelületre vonatkoznak.
|