„Gauss-törvény” változatai közötti eltérés
[ellenőrzött változat] | [ellenőrzött változat] |
Tartalom törölve Tartalom hozzáadva
→Források: Formázás |
a könzisztens jelölések, magyarázat pontosítása, differenciális alak hozzáadása |
||
13. sor:
:<math>\mathbf{E}\cdot\mathbf{n}dF = \frac{q}{4\pi\varepsilon_0}d\Omega</math>
Ha '''E''' normális komponensét integráljuk a teljes felületre (és bevezetjük a felületvektort), akkor az egyetlen ponttöltésre vonatkozó '''Gauss-törvényt''' (a [[Maxwell-egyenletek]] egyikét) kapjuk:
:<math>\oint_F \mathbf{E}\cdot d\mathbf{
:
Több töltésből álló diszkrét töltésrendszerre▼
Folytonos ''ρ(x)'' töltéssűrűség esetén a '''Gauss-törvény'''▼
:<math>\oint_F \mathbf{E}\cdot d\mathbf{
▲Több töltésből álló diszkrét töltésrendszerre
alakú lesz. Itt ''V'' az ''F'' felület által határolt zárt tartomány térfogata, azaz F a határfelülete V-nek.▼
▲:<math>\oint_F \mathbf{E} \cdot \mathbf{n} dF = \frac {1}{\varepsilon_0}\sum_{i}{q_i}.</math>
▲Az egyenletben szereplő ''i'' index az ''S'' felületen ''belül'' található töltéseken fut végig.
▲Folytonos ''ρ(x)'' töltéssűrűség esetén a '''Gauss-törvény'''
A fenti integrális alakban felírt Gauss-tételt a [[Gauss-Osztrogradszkij-tétel]] segítségével differenciális alakban is felírhatjuk:
▲:<math>\oint_F\mathbf{E}\cdot\mathbf{n}dF=\frac{1}{\varepsilon_0}\int_V\rho(\mathbf{x})d^3x</math>
<math>\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac{\rho}{\varepsilon_0} </math>
▲alakú lesz. Itt ''V'' az ''F'' felület által határolt zárt tartomány térfogata.
== Források ==
|