„Elektronspin-rezonancia” változatai közötti eltérés
| [nem ellenőrzött változat] | [nem ellenőrzött változat] |
Tartalom törölve Tartalom hozzáadva
18. sor:
Az ESR elméletét legegyszerübben egy külsö mágneses térbe <math> (B_O) </math> helyezett feles spinû <math>( S = \frac{1}{2} )</math> elektron esetén érthetjük meg.
A mágneses tér nélkül degenerált <math> m_S = + \frac{1}{2} </math> és <math> m_S = - \frac{1}{2} </math> két spin állapot energiája külsö mágneses térben <math> E_S = g \cdot
Így a két spin állapot közti nergiakülönbség <math> \Delta E = g \cdot \mu_B \cdot
Ekkor ha <math> E = \hbar \omega = g \cdot \mu_B \cdot
Tipikus laboratóriumi mágneses tér <math> B_0 = 0.3 </math> T igy a megfelelö energiájú fény körfrekvenciája <math> \omega = 10 </math> GHz.
| |||