„Időtükrözés” változatai közötti eltérés
| [nem ellenőrzött változat] | [nem ellenőrzött változat] |
Tartalom törölve Tartalom hozzáadva
59. sor:
===Kramer-tétel===
''T''-re, egy ''Z''<sub>2</sub> antiunitér generátora:
::''T''<sup>2</sup> = ''UKUK'' = ''U U''<sup>*</sup> = ''U'' (''U''<sup>''T''</sup>)<sup>−1</sup> = Φ,
ahol Φ fázisok diagonális mátrixa. Következésképpen ''U'' = Φ''U''<sup>''T''</sup> és ''U''<sup>''T''</sup> = ''U''Φ azaz:
::''U'' = Φ ''U'' Φ.
Ez azt jelenti, hogy Φ elemei a ±1 értékek valamelyikét vehetik csak fel, amiért ''T''<sup>2</sup> = ±1 lehet. Ez ''T'' antiunitaritásának jellegzetessége. Egy unitér operátor estén, mint a [[paritás]], minden fázis megengedett. Vegyünk most egy ''T'' alatt invariáns [[Hamilton-függvény]]t. Legyen |''a''> és ''T''|''a''> két ugyanolyan energiájú állapot. Ha most ''T''<sup>2</sup> = −1, akkor az állapotok ortogonálisak: ami a '''Kramer-tétel'''. Ez azt jelenti, hogy ha ''T''<sup>2</sup> = −1, akkor az állapot kétszeresen elfajult. A nemrelativisztikus [[kvantummechanika]] ezen eredménye előrejelzi a [[kvantumtérelmélet]] [[spin-statisztika tétel]]ét. Azok a kvantumállapotok, amik az időtükrözés unitér reprezentációját adják, azaz amelyekre <b>T<sup>2</sup>=1</b>, [[multiplikatív kvantumszám]]mal jellemezhetők, amit néha '''T-paritásnak''' hívnak.
===Az ismert dinamikai törvények időtükrözése===
| |||